141. Замер скорости воздушного потока

При дозвуковых скоростях, как следует из уравнения Бернулли,

$$V_\infty = \sqrt{\frac{2(p _0 - p_{\infty})}{\rho _{\infty(1+\varepsilon  )}}}$$

для определения скорости невозмущенного потока необходимо знать:  
- давление в точке торможения \( p_0 \),  
- статическое давление невозмущенного потока \( p_\infty \),  
- плотность воздуха \( \rho_\infty \),  
- поправку на сжимаемость \( \epsilon \).  

Для замера полного и статического давления на самолетах устанавливаются **приемник давления** и **указатель скорости**. Шкала прибора градуируется для значения плотности \( \rho_\infty \), равного плотности у земли при стандартных условиях. Поэтому прибор показывает не истинную воздушную скорость, а так называемую **приборную скорость**.  

Переход к воздушной скорости может быть осуществлен по формуле:  

$$V_{\text{В}} = \frac{V_{И}}{\sqrt{\Delta }} = \frac {V_{ПР} + \sigma V_{ИНС} + \sigma V_{АЭР} - \sigma V_{СЖ}} {\sqrt{\Delta }}$$

где:  
- \( V_{\text{И}} \) — индикаторная воздушная скорость,  
- \( V_{ПР} \) — скорость, которую показывает указатель скорости,  
- \( \delta V_{ИНС} \) — инструментальная поправка, связанная с погрешностями самого прибора (определяется путем тарировки); приборную скорость с введением этой поправки называют **приборной исправленной** \( V_{ПР.ИСП} \),  
- \( \delta V_{АЭР} \) — аэродинамическая поправка, связанная с тем, что самолет и приемник давления деформируют воздушный поток (это приводит к неточному определению давлений, особенно статического),  
- \( \epsilon V_{ПР} \) — поправка, связанная с влиянием сжимаемости воздуха,  
- \( \Delta = \frac{\rho_{Н}}{\rho_0} \) — относительная плотность воздуха (плотность на высоте к плотности на уровне моря).  

По такому же принципу (несколько более сложному) работают указатели истинной воздушной скорости (в приборе вводится поправка на \( \sqrt{\Delta} \)) и числа \( M \).